Интерференция в тонких пленках
Пусть на тонкую оптически однородную прозрачную пленку толщиной 
и показателем преломления 
, находящуюся в вакууме 
, падает под углом 
монохроматическая световая волна П (см. рис. 9). Достигнув поверхности пленки в точке А, волна частично отразится (луч 1), частично преломится под углом 
и, достигнув нижней поверхности пленки в точке В, частично отразится, частично преломится и выйдет из пленки (луч 3). В точ-ке С волна вновь делится: преломляется и выходит в вакуум (луч 2), отражается и, достигнув точки F, преломляется и покидает пленку (луч 4).
Волны 1, 2, 3, 4 образуются из одного падающего луча П и являются когерентными. Лучи 1 и 2 называют отраженным светом, лучи 3 и 4 – проходящим светом.
 |
|
, опустим перпендикуляр СЕ на прямую АЕ. От плоскости СЕ до точки Р лучи 1 и 2 проходят одинаковые оптические пути. Оптическая разность хода возникает на участке от точки А до плоскости ЕС. Луч 2 проходит оптический путь (АВ+ВС)n, в то время как луч 1 проходит в вакууме путь АЕ.
 |
Казалось бы, найдя оптическую разность хода волн
и учитывая условия образования интерференционных максимумов и минимумов (1.9) и (1.10), можно определить результат интерференции в точке Р. Однако дело осложняется тем, что происходит отражение волн в точках А и В.
|
При отражении световой волны, падающей нормально на границу раздела двух сред, направление вектора скорости 
волны изменяется на противоположное. Для того чтобы в отраженной волне векторы 
, 
, составляли по–прежнему правовинтовую систему, необходимо, чтобы еще один вектор (или , или ) изменил свое направление на противоположное. Теория и опыт показывают, что если отражение происходит от оптически более плотной среды (показатель преломления имеет большее значение), то изменяется направление вектора , при отражении от оптически менее плотной среды – направление (см. рис. 10).
Скачкообразное изменение направления вектора означает, что фаза колебаний изменяется на противоположную. Изменение фазы на 
эквивалентно тому, как если бы оптический путь изменился на половину длины волны. (Скачок фазы на в оптике трактуется как потеря полуволны).
В рассматриваемом случае это происходит при отражении падающего луча в точке А (в точке В отражение происходит от оптически менее плотной среды, и вектор не изменяет своего направления).
Таким образом,
Из геометрических соображения имеем:
, 
, 
и 
.
Подставим эти выражения в (1.12) и учтем закон преломления света 
.
Тогда получим
Волны 1 и 2 усиливают друг друга, если
. 
Световые волны, отраженные от пленки, при наложении усиливают друг друга, если их оптическая разность хода равна нечетному числу полуволн в вакууме.
Волны 1 и 2 ослабляют друг друга, если
Световые волны, отраженные от пленки, при наложении ослабляют друг друга, если их оптическая разность хода равна четному числу полуволн в вакууме.
Для проходящего света (лучи 3 и 4) условия максимума соответствуют условиям минимума для отраженного света, а условия минимума – условиям максимума для отраженного света.
При решении практических задач необходимо четко определиться какой рассматривается свет (отраженный или проходящий) и что именно нас интересует (max или min).
В общем случае условия max и min записываются в виде
Отраженный светПроходящий свет
max 
;
min .
Запишем, например, условие минимума в отраженном свете
или 
Найдем максимальное и минимальное число интерференционных максимумов
; 
,
; 
,
.
Для достаточно толстых пленок при d>>
с увеличением толщены пленки (
) возрастает, т.е. полосы сливаются (равномерная освещенность). Поэтому для наблюдения интерференционных явлений пленки должны быть такими.