Эталоны времени и частоты

Измерения времени и частоты колебаний тесно связаны друг с другом, и их единица воспроизводится одним и тем же эталоном. Астрономические шкалы времени базируются на явлениях вращения Земли вокруг собственной оси и обращения Земли вокруг Солнца по слегка эллиптической орбите. Однако такие шкалы не могут быть достаточно точными т. к. параметры движения небесных тел не постоянны.

В 1967 г. XIII Генеральная конференция по мерам и весам постановила, что квантовый переход между линиями сверхтонкой структуры атома 133Cs, а именно невозмущенный внеш­ними полями переход F = 4, mF = 0 «F = 3; mF = 0 основного состояния 2S1/2, дает частоту 9,192631770 ГГц точно. Тем самым определяется, и единица вре­мени — секунда — как интервал времени, в течение которого совершается 9 192 631 770 колебаний излучения при этом переходе.

Ядро атома цезия, обладающее магнитным моментом (спин I=7/2), взаимо­действует с магнитным моментом валентного электрона (спин I=1/2). Это и приводит к расщеплению основного электронного уровня атома на ряд под­уровней т. е. к образованию так называемой сверхтонкой структуры. Частоты, соответствующие переходам между уровнями сверхтонкой структуры, попадают в диапазон радиочастот. Очень важно, что энергия перехода между уровнями сверхтонкой структуры, а стало быть, и соответствующая частота, очень мало зависят от внешних магнитных полей.

В эталонах удается настолько снизить напряженность внешних магнитных полей, что смещение частоты, соответствующей используемому переходу, со­ставляет всего 10-12 от частоты при полном отсутствии внешних магнитных полей. От других параметров (электрического поля, давления, плотности пучка и т. п.) частота перехода зависит еще меньше.

На рис. приведена схема цезиевого атомно-лучевого эталона времени и частоты.

Источник 1 атомного пучка представляет собой контейнер из металла, стойкого по отношению к щелочам. В стенке контейнера имеются каналы, фор­мирующие пучок. Температура источника 100 ¸ 150°С. Магниты 2 служат для сортировки атомов пучка по состояниям сверхтонкой структуры: выделяются атомы, находящиеся в состояниях F = 3, mF =0 и F =4, mF = 0.

К резонаторам 3 подводится сверхвысокочастотный сигнал, частоту кото­рого можно в некоторых пределах изменять около значения 9192631770 Гц. В результате действия этого сигнала, выделенные атомы переходят из состоя­ния F = 3, mF =0 в состояние F =4, mF = 0 или обратно. Второй сортирующий маг­нит выделяет из пучка только те атомы, которые перешли из одного состояния в другое в результате взаимодействия сполем сигнала. Атомы, совершившие переход, попадают в приемник 4 и регистрируются индикатором 5.

Если частота подводимого сигнала точно соответствует частоте перехода, то показания индикатора максимальны. Если же частота сигнала отличается от частоты перехода, то показания индикатора резко уменьшаются. Это и слу­жит основой стабилизации частоты. Частота сигнала, соответствующая максимальным показаниям индикатора, принимается за 9192631770 Гц.

Все узлы установки помещены в камеру, в которой поддерживается высо­кий вакуум.

Стабильность эталона с атомным пучком цезия равна 10-11, в настоящее время их используют службы времени и частоты.

Принцип работы водородных генераторов (на атомарном водороде) осно­ван на использовании квантового перехода между состояниями F = 1, mF = 0 и F = 0, mF = 0 в сверхтонкой структуре основного состояния атомовводородачастота которого при отсутствии внешних воздействий постоянна и равна 1420405751,8 Гц.

Схема и принцип действия водородного генератора изображены на рис.

Атомы водорода получаются в источнике 1, представляющем собой стек­лянную трубку, где происходит диссоциация молекул водорода под действием высокочастотного электрического разряда. Пучок атомов водорода выходит из источника через коллиматор, обеспечивающий его направленность, и попадает в поле шестиполюсного аксиального магнита 2. В сильном неоднородном поле, создаваемом этим магнитом, происходит пространственная сортировка атомов в пучке, так что атомы, находящиеся на уровне F = 1, mF = 0, фокусируются на вход накопительной ячейки 3, которая расположена внутри высокодобротного объемного резонатора 4, настроенного на частоту используемого перехода.

Конструкция ячейки такова, что атомы находятся в резонаторе около секун­ды. Ее стенки покрыты фторопластом, в результате чего даже при более чем 105 соударениях атома водорода со стенкой его энергетическое состояние не меняется.

Взаимодействие возбужденных атомов с высокочастотным полем резонато­ра в течение секунды повышает вероятность их перехода в нижнее энергетиче­ское состояние и вызывает самовозбуждение генератора, а также увеличивает добротность линии излучения и соответственно стабильность частоты генератора.

Для уменьшения влияния внешних магнитных полей на частоту водородно­го генератора резонатор помещают в многослойный экран 5.

В Государственном первичном эталоне времени и частоты используются квантовые меры, в которых за опорную принимается частота, соответствующая частоте энергетического перехода в атомах или молекулах выбранного вещест­ва. Квантовые меры подразделяются на реперы и хранители. Они различаются тем, что реперы включаются эпизодически с целью осуществления поверок и регулировок средств измерения частоты, а хранители (часы) работают непре­рывно и для них определяется значение фазы выходного сигнала относительно некоторого начального момента. Таким образом, квантовые меры частоты (ре­перы) обеспечивают воспроизведение единицы времени и частоты, а квантовые часы (хранители времени) служат для воспроизведения шкал времени ТА (SU) и UTC(SU).

В состав Государственного первичного эталона входят: цезиевый репер; цезиевые часы; водородные реперы и часы; рубидиевые часы (квантовый гене­ратор на рубидии с оптической накачкой); аппаратура внутренних и внешних сличений эталонов и аппаратура средств обеспечения.

Цезиевый репер, входящий в состав эталона, включается два раза в месяц, и с его помощью определяют частоту рубидиевых часов, отличающихся высокой кратковременной стабильностью (порядка 1*10-13 —2*10-13 в течение 1¸10 с, за сутки приблизительно на два порядка хуже). Одновременно путем сравнения с частотой рубидиевых часов, определяют частоту водородных реперов. После этого в течение полумесяца с ними сравнивают основные хранители эталона — водородные и цезиевые часы.

Государственный первичный эталон времени и частоты обеспечивает воспроизведение единиц с относительным средним квадратическим отклонением результата измерений, не большим 1 * 10-13, при неисключенной относительной систематической погрешности, не превышающей 1*10-12.

1.2. Классификация способов и методов измерений.

По способу получения результатов измерения (виду уравнения измерения) различают прямые, косвенные, совокупные и совместные измерения.

Прямыми измерениями называют такие, при которых значение физической величины находят непосредственно из опытных данных (уравнение Q = X). Пример: измерение тока с помощью амперметра.

Косвенные измерения - такие, при которых искомое значение физической величины Y находят на основании известной зависи­мости между этой величиной и величинами X1, X2,….Xn подвергаемыми прямым измерениям. Y= f(X1, X2,….Xn). Пример: измерение мощности методом амперметра, вольтметра. P = U*I.

Совокупными измерениями называют измерения, производимые одновременно для нескольких одноименных величин, при которых искомую величину находят решением системы уравнений, получаемых при прямых измерениях различных сочетаний этих величин.

Пример: измерение индуктивности катушки и межвитковой ёмкос­ти.

Совместными измерениями называют проводимые одновременно измерения двух или нескольких неодноимённых величин для нахождения зависимости между ними.

Пример: определение температурного коэффициента сопротивление резистора.

Принцип измерений - совокупность физических явлений, на которых основаны измерения. Пример: измерение напряжения на основе электро­статического взаимодействия заряжённых проводников.

Метод измерений - совокупность приёмов, используемых принци­пов и средств измерения. Различают два основных метода измерений: непосредственной оценки и сравнения с мерой.

Метод непосредственной оценки - метод измерений, в котором значение физической величины определяют непосредственно по отсчётному устройству измерительного прибора прямого действия.

Методы сравнения с мерой - методы измерений, в которых измеряемую величину находят, сравнивая с величиной, воспроизводимой мерой. Пример: измерение напряжения постоянного тока на компенсаторе сравнением с Э.Д.С. нормального элемента. В методе сравнения с мерой можно выделить следующие разновидности:

а) Метод противопоставления, - в котором измеряемая величина и величина воспроизводимая мерой одновременно воздействуют на прибор сравнения, с помощью которого устанавливается соотношение между этими величи­нами. Пример: измерение частоты на осциллографе с помощью фигур Лиссажу.

б) Нулевой метод – разновидность метода сравнения, в которой результирующий эффект воздействия на прибор сравнения доводят до нуля.

в) Метод дифференциальный, в котором на измерительный прибор (не обязательно прибор сравнения) действует разность измеряемой величины и величины воспроизводимой мерой. Пример: измерение электрического сопротивления мостом с не­полным его уравновешиванием.

г) Метод замещения, - в котором измеряемую величину замещают в измерительной установке известной величиной, воспроизводимой мерой, Пример: измерение амплитуды напряжения на осциллографе, имею­щем калибратор напряжения.

д) Метод совпадения - о значении разности измеряемой величины и величины воспроизводимой мерой судят по совпадению отметок шкал или периодических сигналов. На этом методе основана работа многих циф­ровых измерительных приборов, стробоскопа, нониусной шкалы.

1.3. Элементы теории погрешностей

В зависимости от характера проявления, причин возникновения, а также способов учёта или исключения все погрешности измерений можно разделить на три группы:

1) случайные;

2) систематические;

3) Грубые погрешности и промахи.

Случайной погрешностью называется составляющая погрешности измерений, изменяющаяся случайно при повторных измерениях одной и той же величины. Причины их возникновения и закономерности неиз­вестны или их невозможно учесть. Эти погрешности обусловлены случайными факторами.

Систематической погрешностью измерений называется составля­ющая погрешности, остающаяся постоянной или закономерно изменяю­щаяся при повторных измерениях одной и той же величины. Эти погрешности обусловлены факторами, которые в процессе измерений остаются постоянными или изменяются по определённому закону. Их можно учесть или исключить из результатов измерений.

Грубые погрешности - погрешности измерения, существенно превышающие ожидаемые при данных условиях. Они возникают под влиянием неожиданно сильного проявления одного из случайных факторов. Промахи связаны с неверными действиями оператора.

По причине возникновения погрешности можно разделить на ин­струментальные, погрешности установок, внешних влияний, методичес­кие, субъективные.

Инструментальные погрешности - обусловленны несовершенством инструментальных средств. Пример: погрешность из-за неточности нанесения делений на отсчетную шкалу, погрешность из-за люфтов и износа деталей.

Погрешность установок - возникает при работе приборов в неправильном положении или из–за несогласованности характеристик прибо­ров, составляющих измерительную установку.

Погрешности внешних влияний появляются в связи с тем, что на работу прибора или количество меры могут оказать влияние темпе­ратура окружающей среды, влажность, давление, вибрация, воздушные потоки, электрические и магнитные поля

Методические (теоретические) погрешности возникают вследствие недостаточной разработки теории метода измерения, а также от упро­щений, допускаемых при проведении измерений. Пример: Подключение вольтметра с недостаточной чувствительностью (малым внутренним сопротивле­нием) может существенно изменить распределение токов и напряжений в исследуемой схеме.

Субъективные (личные) погрешности обусловлены индивидуальны­ми особенностями оператора (слухом, зрением и т.д.).

Случайные погрешности

Причин, вызывающих погрешности, может быть много, а влияние каждой из них мало и изменчиво. В этом случае величина погрешности является случайной. Устранить случайные погрешности невозможно, но существуют методы их оценки, основанные на теории вероятности и математической статистике. Задача оценки погрешности результата измерения состоит в том, чтобы охарактеризовать неопределённость полученного результата, т.е. указать границы изменения погрешности результата измерения при повторных измерениях. Наиболее полной ха­рактеристикой случайной погрешности, как и любой случайной величины, яв­ляется закон распределения их вероятностей, определяющий возможные значения случайной погрешности и вероятность их появления

В большинстве физических измерений случайные погрешности подчиняются закону нормального распределения - закону Гаусса.

Случайную погрешность DXi i -го результата измерении можно представить как разность между результатом измерения и мате­матическим ожиданием М[Х] измеряемой величины, которое при отсутствии систематических погрешностей принимается за истинное значение измеряемой величины:

 
 

Плотность нормального распределения вероятностей случайных погрешностей или дифференциальная функция нормального распределе­ния Р(x) выражается формулой Гаусса:

где DX - случайная абсолютная погрешность; s - среднеквадра­тическое отклонение.

Величина s 2 - дисперсия случайной погрешности. Она представляет собой математичес­кое ожидание квадрата случайной погрешности, характеризуя раз­брос результатов измерения из-за наличия случайных погрешностей. В теории вероятности эта величина называется вторым центральным моментом: . Математическое ожидание – 1-й начальный момент: . Заметим, что математическое ожидание, статистическим аналогом которого является среднее арифметическое в общем случае не рав­но истинному значению измеряемой величины при конечном числе изме­рений. При N®¥ и отсутствии систематической погреш­ности M[x]®x0, где x0 - истинное значение.

Наряду с нормальным законом распределения случайной величины могут иметь место и другие законы распределения: равномерный, треугольный, трапециидальный. Примерами случайных погрешностей с равномерным распределением являются погрешности, обусловленные сухим трением в опорах стре­лочного прибора, погрешности отсчёта по равномерной шкале анало­говых приборов, погрешности цифрового отсчёта. Дисперсию для этих распределений можно определить по приведенной выше формуле, рассчитав предварительно P(x). Для расчета P(x) используем свойство . Например, для равномерного распределения находим, что P(x)=1/2a в интервале – а£ x £ а. Тогда s 2=a2/3; . Аналогично можно определить, что для треугольного закона .

Оценка погрешности результата измерения при n равноточных измерениях.

Наиболее достоверным значением, которое можно приписать измеряемой величине, является среднее арифметическое значение ря­да одинаковых изменений:

Оценкой математического ожидания M[x] измеряемой величины будет . Отклонение результата каждого измерения (по числовому значению и по знаку) определяется из выражения . Имеют место следующие свойства минимальна при А= M[x].

Приближённое значение дисперсии определяется по приближённой формуле Бесселя . Оценка среднеквадратического отклонения характеризует точность отдельного измерения и определяется всей совокупностью условий измерений. Оценка характеризует степень рассеяния результата измерений вокруг среднего арифметического. Так как среднее ­арифметическое обладает некоторой случайной погрешностью, то вводится понятие оценки среднеквадратического отклонения средне­арифметического, равного

Рассмотренные оценки результата измерения, выраженные одним числом, называются точечными оценками.

Точечная оценка погрешности измерения неполная, поскольку указывает на границы интервала, в котором может нахо­диться истинное значение x0, но ничего не говорит о вероятности попадания x0 в этот интервал. При интервальной оценке опреде­ляется доверительный интервал, между границами которого с опреде­лённой вероятностью находится истинное значение x0. Вероятность попадания случайной погрешности в некоторый заданный интервал между D1 и D2 равна

Введя замену переменной k = Dx/s для симметричного интервала D1 = D2, получим , где t = D2/s. 0£Ф(t)£1. Вычисление данного интеграла позволяет установить соответствие между значениями Р и t.

Р 0,5 0,68 0,95 0,98 0,99 0,997
t 0,667 2,33 2,58

Для оценки случайных погрешностей кроме доверительного интер­вала [-s;s] иногда используют доверительный интер­вал [-2/3s; 2/3s], но чаще всего [-3s;3s]. При D1,2 = 2/3s (см таблицу) появление случайных погрешностей в пределах и за пределами интервала равно­вероятно. Вероятность появления случайных погрешностей, абсолют­ное значение которых более 3s, составляет 0,3% (0,003). Интервал ± 3s в случае нормального закона представляет собой интервал достаточно достоверного результата измерения. Поэтому принято считать при практических измерениях, что появление погрешности, большей 3s, почти исключено.

При технических измерениях, когда значение измеряемой вели­чины определяется при малом числе измерений 2 £ n <20, размер доверительного интервала увеличивается и правильнее опреде­лить его по формуле D1,2 = tp,n, где tp,n - коэффициент распределения Стьюдента - зависит от задаваемой вероятности P, числа измерений n, и определяется по таблице, рассчитанной на основании уравнения

где k = n-1 ¸ число степеней свободы, S(t,n) -плотность распределения Стьюдента; n – число измерений

P 0,9 0,95 0,98
n
6,314 12,706 31,821
2,920 4,303 6.965
2,015 2,571 3,36

Обработка результатов измерения

Обработка результатов измерения состоит в определении прибли­жённого значения измеряемой величины x c указанием погрешнос­ти. В случае n равноточных измерений она производится по следующему алгоритму.


 



Систематические погрешности,

Систематические погрешностио, делятся на постоянные и переменные. Постоянные систематические погрешности не изменя­ются в течение всего времени измерения.

Переменные систематические погрешности могут изменять свою величину и знак в процессе измерений по определённому закону

Обнаружение, оценка и исключение систематических погрешнос­тей является сложной задачей метрологии.

Исключение систематических погрешностей

В любом методе измерений отсутствие тех или иных системати­ческих погрешностей или то, что они имеют малую величину, необхо­димо доказать. Необнаруженная систематическая погрешность опаснее случайной, т.к. случайная погрешность может быть сведана к миниму­му большим числом измерений. Поэтому при разработке новых методов измерений или новых приборов необходимо выявить и исключить систе­матические погрешности. Существуют следующие способы исключение систематических погрешностей

I. Устранение источников погрешности до начала измерений.

II. Исключение погрешности в процессе измерений.

III. Внесение поправок в результат измерений.

До начала измерения можно провести поверку прибора и его регулировку, т.е. исключить инструментальную погреш­ность носящую систематический характер.

Исключение погрешности в процессе измерения осуществля­ется двумя способами:

а) Способ замещения заключается в том, что измеряемый объект заменяется образцом, при неизменном условии проведения опыта.

б) Способ компенсации систематической погрешности по знаку заключается в том, что производится два изме­рения, при которых систематическая погрешность один раз входит в результат со знаком "+", а в дру­гой раз со знаком "-". Среднее арифметическое не содержит погрешности.

Исключение систематической погрешности после измерения производится путём внесения поправок или умножения на поправочный коэффициент результата измерения. Если поправка складывается с результатом, то такая систематическая погрешность называется аддитивной (погрешность уста­новки нуля). Если для устранения погрешности необходимо умножить результат на некоторый коэффициент, то такая погрешность называ­ется мультипликативной (погрешность чувствительности прибора).

Часто исключить систематическую погрешность не удаётся по одной из двух причин:

1. Не с чем сравнить результат для поверки.

2. Измерение проводилось с помощью интегрирующих приборов, когда сама измеряемая величина непрерывно изменяется. В таких случаях необходимо определить границы возможных системати­ческих погрешностей.

 

Погрешности средств измерений.

 

Различают погрешнос­ти результата измерения и погрешность самого прибора или меры. Погрешность результата измерения включает помимо погрешности прибора и другие составляющие, например, погрешность метода, субъективную погрешность. Погрешность средств измерений включают в себя обе составля­ющие - систематическую и случайную.

Все средства измерений, независимо от их конкретного испол­нения, обладают рядом общих свойств, необходимых для выпол­нения ими их функционального назначения. Технические характе­ристики, описывающие эти свойства и оказывающие влияние на результаты и на погрешности измерений, называются метрологи­ческими характеристиками. Перечень важнейших из них регла­ментируется ГОСТ 8.009—72 «ГСИ. Нормируемые метрологиче­ские характеристики средств измерений». Комплекс нормируемых метрологических характеристик устанавливается таким образом, чтобы с их помощью можно было оценить погрешность измерений, осуществляемых в известных рабочих условиях эксплуатации по­средством отдельных средств измерений или совокупности средств измерений, например, автоматических измерительных систем.

Одной из основных метрологических характеристик измеритель­ных преобразователей является статическая характеристика пре­образования (иначе называемая функцией преобразования или градуировочной характеристикой). Она устанавливает зависимость у = f(х) информативного параметра у выходного сигнала измери­тельного преобразователя от информативного параметра х вход­ного сигнала.

Статическая характеристика нормируется путем задания в форме уравнения, графика или таблицы некоторой номинальной статической характеристики, которая официально приписывается данному измерительному преобразователю при номинальных зна­чениях неинформативных параметров входного сигнала. Понятие статической характеристики применимо и к измерительным прибо­рам, если под независимой переменной х понимать значение измеряемой величины или информативного параметра входного сигна­ла, а под зависимой величиной y — показание прибора.

Если статическая характеристика преобразования линейна у=К х, то коэффициент К называется чувствительностью измери­тельного прибора (преобразователя). В противном случае под чувствительностью следует понимать производную от статической характеристики.

Важной характеристикой шкальных измерительных приборов является цена деления, т. е. то изменение измеряемой величины, которому соответствует перемещение указателя на одно деление шкалы. Если чувствительность постоянна в каждой точке диапа­зона измерения, то шкала называется равномерной. При неравно­мерной шкале нормируется наименьшая цена деления шкалы из­мерительных приборов, а также многозначных мер со шкалой. У цифровых приборов шкалы в явном виде нет, и для них вместо цены деления указывается цена единицы младшего разряда числа в показании прибора.

Важнейшей метрологической характеристикой средств измере­ний является погрешность.

Под абсолютной погрешностью меры понимается алгебраиче­ская разность между ее номинальным Хн и действительным Хд значениями: D = Хн - Хд, а под абсолютной погрешностью измерительного прибора — раз­ность между его показанием ХП и действительным значением Хд измеряемой величины: D = ХП д.

Абсолютная погрешность измерительного преобразователя мо­жет быть выражена в единицах входной или выходной величины. В единицах входной величины абсолютная погрешность преобра­зователя определяется как разность между значением входной ве­личины X, найденной по действительному значению выходной величины и номинальной статической характеристике преобра­зователя, и действительным значением Хд входной величины: D = Х - Хд. Однако в большей степени точность средства измерений характеризует относительная погрешность, т. е. выраженное в про­центах отношение абсолютной погрешности к действительному значению измеряемой или воспроизводимой данным средством из­мерений величины: d = 100 D X/Xд. Обычно d<<1, поэтому в формулу вместо действитель­ного значения часто может быть подставлено номинальное значе­ние меры или показание измерительного прибора.

Если диапазон измерения прибора охватывает и нулевое зна­чение измеряемой величины, то относительная погрешность об­ращается в бесконечность в соответствующей ему точке шкалы. В этом случае пользуются понятием приведенной погрешности, равной отношению абсолютной погрешности измерительного при­бора к некоторому нормирующему значению XN : g= 100 D X/XN .

В качестве нормирующего значения принимается значение, ха­рактерное для данного вида измерительного прибора. Это может быть, например, диапазон измерений, верхний предел измерений, длина шкалы и т. д. Правила выбора нормирующего значения приводятся в ГОСТ 8.009—72.

Погрешности измерительных средств принято подразделять на статические, имеющие место при измерении постоянных величин после завершения переходных процессов в элементах приборов и преобразователей, и динамические, появляющиеся при измере­нии переменных величин и обусловленные инерционными свойст­вами средств измерений.

Согласно общей классификации, статические погрешности из­мерительных средств делятся на систематические и случайные. Систематические погрешности являются в общем случае, функци­ей измеряемой величины, влияющих величин (температуры, влаж­ности, напряжения питания и пр.) и времени.

В функции измеряемой величины систематические погрешно­сти находят при поверке и аттестации образцовых приборов, например, измерением наперед заданных значений измеряемой величины в нескольких точках шкалы. В результате строится кри­вая или создается таблица погрешностей, которая используется, для определения поправок. Поправка в каждой точке шкалы чис­ленно равна систематической погрешности и обратна ей по знаку, поэтому при определении действительного значения измеряемой величины поправку следует прибавить к показанию прибора. Так, если поправка к показанию динамометра 120 Н равна +0,6 Н, те действительное значение измеряемой силы составляет 120 + 0,6 = 120,6 Н. Удобнее пользоваться поправкой, чем системати­ческой погрешностью, поэтому приборы чаще снабжают кривыми или таблицами поправок.

Систематическую погрешность в функции измеряемой величи­ны можно представить в виде суммы погрешности схемы, опреде­ляемой самой структурной схемой средства измерений, и техноло­гических погрешностей, обусловленных погрешностями изготов­ления его элементов.

Как те, так и другие виды погрешностей можно рассматривать в качестве систематических лишь при измерении постоянной ве­личины с помощью одного экземпляра измерительного прибора. В массе же измерений различных значений физической вели­чины, осуществляемых одним или многими приборами того же типоразмера, эти систематические погрешности приходится отно­сить к классу случайных.

Выделение систематических погрешностей в отдельную группу обусловливается, таким образом, лишь тем, что при поверке из­мерительных средств они могут быть определены для каждой точ­ки шкалы и исключены из результатов последующих измере­ний. Именно так и поступают при точных метрологических изме­рениях.

Между погрешностями схемы и технологическими погрешностя­ми средств измерений существует принципиальная разница. Если первые накладывают свой отпечаток на характер изменения по шкале суммарной погрешности всех средств измерений - данного типоразмера, то технологические погрешности индивидуальны - для каждого экземпляра, т. е. их значения в одних и тех же точках шкалы различны для различных экземпляров приборов. Этим, конечно, не отрицается возможность существования вероятностных связей между ними как в одной, так и в нескольких точках шкалы, поскольку общность технологического процесса изготовления приборов данного типа, несомненно, создает некоторую общность изменения их технологических погрешностей.

К числу характеристик погрешности относится также вариация выходного сигнала измерительного преобразователя или вариация показаний измерительного прибора. Согласно ГОСТ 8.009—72 ва­риацией называется средняя разность между значениями инфор­мативного параметра выходного сигнала измерительного преобра­зователя (или показаний измерительного прибора), соответствую­щими данной точке диапазона измерений при двух направлениях медленного многократного изменения информативного параметра входного сигнала в процессе подхода к данной точке диапазона. Вариация возникает из-за трения и зазоров в сочленениях подвижных деталей механизмов средств измерений или гистерезисных яв­лений, свойственных его элементам.

Динамические погрешности обусловливаются инерционными свойствами средств измерений и появляются при измерении пере­менных во времени величин. Типичным случаем является измере­ние с регистрацией сигнала, изменяющегося со временем. Если x(t) и y(t) — сигналы на входе и на выходе средства измерений с чувствительностью К, то динамическая погрешность определяет­ся как zД = y(t)/K - x(t).

Для средств измерений, являющихся линейными динамически­ми системами с сосредоточенными, постоянными во времени пара­метрами, наиболее общая характеристика динамических свойств — это дифференциальное уравнение. В этом случае уравнение линейное с постоянными коэффициентами: , где y(i)(t) и x(j)(t) - i-е и j-е производные входного и выходного сигналов; аi и bj, -- постоянные коэффициенты, n и m — порядок левой и правой частей уравнения, причем n > m.

Дифференциальное уравнение является метрологической харак­теристикой средств измерения, поскольку позволяет при известном сигнале на входе x(t) найти выходной сигнал у(t) и после под­становки их в соответствующее выражение вычислить динамическую погреш­ность.

Для нормирования динамических свойств средств измерения часто указывают не само дифференциальное уравнение, а другие, производные от него, динамические характеристики, которые более просто находятся экспериментальным путем. Сюда относятся пе­редаточная функция, амплитудная и фазовая частотные характе­ристики, переходная и импульсная переходная функции.

К числу метрологических характеристик средств измерения от­носятся и не информативные параметры выходного сигнала изме­рительного преобразователя или меры, поскольку они могут ока­зывать существенное влияние на погрешность средства измерений. Например, непостоянство амплитуды колебаний баланса наручных часов (неинформативный параметр) приводит к изменению часто­ты его колебаний (информативный параметр).

При восприятии измеряемой величины или измерительного сигнала средство измерения оказывает некоторое воздействие на объ­ект измерения или на источник сигнала. Результатом этого воз­действия может быть некоторое изменение измеряемой величины относительно того значения, которое имело место при отсутствии средства измерения. Такое обратное воздействие средства изме­рения на объект измерения особенно четко просматривается при измерении электрических величин.

Так, ЭДС нормального элемента определяется как напряжение на его зажимах в режиме холосто­го хода. При измерении этого напряжения вольтметром с некото­рым конечным входным сопротивлением результат измерения будет зависеть от соотношения между внутренним сопротивлением нормального элемента (его выходное сопротивление) и входным сопротивлением вольтметра. Для оценки возникающей при этом погрешности необходимо знать значения этих сопротивлении, по­этому их следует рассматривать как метрологические характеристики меры (нормальный элемент) и измерительного прибора (вольтметр). В более сложных случаях эти сопротивления могут быть комплексными, и тогда носят общее название входного и выходного импеданса. Для средств измерения неэлектрических величин под входным импедансом понимается отношение обобщенной силы, действующей на входе измерительного прибора или преобразователя, к обобщенной скорости, действующей во входной цепи. Обобщенная сила и скорость выбираются при этом, как две взаимодействующие величины, одна из которых является измеряемой, а их произведение образует мощность.

Так, для вольтметра измеряемой величиной является напряжение (обобщенная сила), тогда обобщенной скоростью должна быть сила тока. Их отношение и есть сопротивление. При измерений силы пружинным динамометром эта сила является обобщенной силой, а в качестве обобщенной скорости следует, рассматривать скорость деформации упругого элемента под действием этой силы. Их отношение образует входной импеданс динамометра. Однако для средств измерений неэлектрических величин импедансы пока еще, как правило, непосредственно не нормируются. Вместо них в научно-технической документации приводятся другие характеристики, описывающие меру воздействия средства измерений на объект измерений, например, измерительное усилие для средств измерений перемещений.

Таким образом, метрологическими характеристиками, описывающими взаимодействие средств измерений друг с другом или с объектом измерений, являются: выходной импеданс мер; входной и выходной импеданс измерительных преобразователей; входной импеданс измерительных приборов.

Влияние внешних воздействий и неинформативных параметров сигналов (влияющих величин) описывается с помощью метрологических характеристик, называемых функциями влияния. Функция влияния Y(x1; x2; ...; xq) —это зависимость соответствующей метрологической характеристики из числа вышеперечисленных от влияющих величин x1; x2; ...; xq (температуры внешней среды, параметров внешних вибраций и т. д.). В большинстве случаев можно ограничиваться набором функций влияния каждой из влияющих величин Y(x1); Y(x2); Y(xq), но иногда приходится использовать функции совместного влияния нескольких величин, если изменение одной из влияющих величин приводит к изменению функции влияния другой.

Для средств измерений, не входящих в более сложные комплексы и обладающих точностью, заведомо превышающей требуемую точность измерений, вместо функций влияния указывают наибольшие допустимые изменения метрологических характеристик Dl(x), вызванные изменениями внешних влияющих величин и неинформативных параметров входного сигнала. Это связано с тем, что при использовании таких средств измерений обычно не вводятся поправки на влияющие величины и специально не рассчитываются границы погрешности.

Под нормированием метрологических характеристик понимается установление границ на допус­тимые отклонения реальных метрологических характеристик средств измерений от их номинальных значений. Только посредст­вом нормирования метрологических характеристик средств измерений можно добить­ся их взаимозаменяемости и обеспечить единство измерений в го­сударстве. Реальные значения метрологических характеристик определяют при изготовлении средств измерений и затем прове­ряют периодически во время эксплуатации. Если при этом хотя бы одна из метрологических характеристик выходит за установ­ленные границы, то такое средство измерений либо подвергают регулировке, либо изымают из обращения.

Нормы на значения метрологических характеристик устанав­ливаются стандартами на отдельные виды средств измерения. При этом делается различие между нормальными и рабочими условия­ми применения средств измерения.

Нормальными считаются такие условия применения средств из­мерений, при которых влияющие на процесс измерения факторы (температура, влажность, частота, напряжение питания, внеш­ние магнитные поля и т. д.), а также неинформативные параметры входных и (или) выходных сигналов, находятся в нормальной для данных средств измерений области значений, т. е. в такой области, где их влиянием на метрологические характеристики можно пренебречь. Нормальные области значений влияющих факторов указы­ваются в стандартах или технических условиях на средства изме­рений данного вида в форме номиналов с нормированными откло­нениями, например, температура должна составлять (20±2) °С, напряжение питания —(220 В±10%) или в форме интервалов значений (влажность 30—80 %).

Рабочая область значений влияющих факторов шире нормаль­ной области значений. В ее пределах метрологические характери­стики существенно зависят от влияющих факторов, однако, их из­менения нормируются стандартами на средства измерений в форме функций влияния или наибольших допустимых изменений. За пре­делами рабочей области метрологические характеристики прини­мают неопределенные значения.

Для нормальных условий эксплуатации средств измерений дол­жны нормироваться характеристики суммарной погрешности и ее систематической и случайной составляющих, входной импеданс измерительных приборов и преобразователей, выходной импеданс преобразователей, динамические характеристики и неинформатив­ные параметры выходного сигнала.

Суммарная погрешность D средств измерений в нормальных условиях эксплуатации называется основной погрешностью и нормируется заданием предела допускаемого значения Dд, т. е. того наибольшего значения, при котором средство измерений еще мо­жет быть признано годным к применению.

Систематическая составляющая погрешности Dс становится случайной при рассмотрении всего ансамбля средств измерений данного типа. Поэтому она подлежит нормированию путем задания предела Dсд допускаемой систематической погрешности и её двух числовых характеристик — математического ожидания М[Dс] и среднего квадратического отклонения s[Dс] систематической погрешности Dс средств измерений данного тина.

Случайная составляющая погрешности D нормируется путем задания предела sд[D] среднего квадратического отклонения sд[D], поскольку ее математическое ожидание равно нулю.

Вариация b показаний измерительного прибора так же, как и вариация выходного сигнала измерительного преобразователя, нормируются заданием предела bд допускаемого значения вариации средств измерения данного типа.

Все характеристики погрешности могут выражаться в форме абсолютных, относительных или приведенных погрешностейкакфункции измеряемой величины или информативного параметра входного сигнала в виде формул, графиков или таблиц.

Неинформативные параметры выходного сигнала, а также входной zвх и выходной zвых импедансы нормируются своими но­минальными значениями и наибольшими допустимыми отклоне­ниями в единицах нормируемого параметра или в процентах от его номинального значения.

Перечисленные выше метрологические характеристики следует нормировать не только для нормальной, но и для всей рабочей области эксплуатации средств измерения, если их колебания, вы­званные изменениями внешних влияющих факторов и неинформативных параметров входного сигнала в пределах рабочей области, существенно меньше номинальных значений. В противном случае эти характеристики нормируются только для нормальной области, а в рабочей области нормируются дополнительные погрешности путем задания функций влияния Y(x) или наибольших допусти­мых изменений Dl(x) раздельно для каждого влияющего факто­ра x, а в случае необходимости и для совместного изменения нескольких факторов. Функции влияния нормируются формулой, числом, таблицей или задаются в виде номинальной функции влия­ния и предела допускаемых отклонений от нее. Наибольшие допу­скаемые изменения указываются в виде зоны в единицах дайной метрологической характеристики или в процентах от ее значения, нормированного для нормальных условий.

Для различных по назначению и свойствам средств измерений могут нормироваться не все вышеперечисленные метрологические характеристики, а только некоторые из них.

Для средств измерений, используемых только по отдельности, не подлежит нормированию статическая функция преобразования, выходной импеданс и неинформативные параметры выходного сигнала, поскольку эти характеристики не существенны для средств измерения данной группы. Однако для средств измерения, входящих в сложные измерительные комплексы, эти характеристи­ки описывают эффекты их взаимодействия и поэтому должны нор­мироваться государственными стандартами. Можно не нормиро­вать и случайную составляющую суммарной погрешности, если она существенно меньше систематической, причем признак су­щественности должен устанавливаться стандартами технических требований для данного типа средств измерений.

Для используемых по отдельности средств измерений, точность которых заведомо превышает требуемую точность измерений, нор­мируются только пределы Dд допускаемого значения суммарной погрешности и наибольшие допустимые изменения метрологических характеристик. Если же точность средств измерений соизмерима с требуемой точностью измерений, то необходимо нормировать раздельно характеристики систематической и случайной погреш­ности и функции влияния. Только с их помощью можно найти сум­марную погрешность в рабочих условиях применения средств из­мерений.

Динамические характеристики нормируются путем задания но­минального дифференциального уравнения или передаточной, пе­реходной или импульсной пе­реходной функции для средств измерений, предназначенных для работы в комплексе с другими, например, в измерительных системах, или в форме графиков или таблиц но­минальных амплитудно - и фазочастотных характеристик и време­ни установления показаний для всех прочих средств измерении. Одновременно нормируются наибольшие допустимые отклонения динамических характеристик от номинальных.

Класс точности — это обобщенная характеристика средств из­мерений, определяемая пределами допускаемых основных и дополнительных погрешностей, а также рядом других свойств, влияющих на точность осуществляемых с их помощью измерений. Классы точности регламентируются стандартами на отдельные виды средств измерения с использованием метрологических ха­рактеристик и способов их нормирования, изложенных выше.

Способы установления классов точности изложены в ГОСТ 8.401—80 «ГСП. Классы точности средств измерения. Общие тре­бования». Стандарт не распространяется на средства измерений, для которых предусматриваются раздельные нормы на системати­ческую и случайные составляющие, а также на средства измере­ний, для которых нормированы номинальные функции влияния, а измерения проводятся без введения поправок на влияющие факторы. Классы точности не устанавливаются и на средства из­мерений, для которых существенное значение имеет динамическая погрешность.

Для остальных средств измерений обозначение классов точности вводится в зависимости от способов задания пределов допускаемой основной погрешности.

Пределы допускаемой абсолютной основной погрешности могут задаваться либо в виде одночленной формулы D = ± a, либо в виде двухчленной формулы D = ± (а+bх), где D и х выражаются одновременно либо в единицах измеряемой или воспроизводимой мерой величины, либо в делениях шкалы из­мерительного прибора.

Более предпочтительным является задание пределов допускае­мых погрешностей в форме приведенной или относительной по­грешности.

Пределы допускаемой приведенной основной погрешности нор­мируются в виде одночленной формулы g = D/XN = ± p, где число р выбирается из ряда р=1*10n; 1,5*10n; 2*10n; 2,5*10n; 4*10n; 5*10n; 6*10n (n=1; 0; —1; —2 и т. д.).

Пределы допускаемой относительной основной погрешности могут нормироваться либо одночленной формулой d = D/x = ± q, либо двухчленной формулой d = D / x = ± [c+dXk/X ê -1)],

где Xk - конечное значение диапазона измерений или диапазона значений воспроизводимой многозначной мерой величины, а постоянные числа q, c и d выбираются из того же ряда, что и чис­ло р.

В обоснованных случаях пределы допускаемой абсолютной или относительной погрешности можно нормировать по более слож­ным формулам или даже в форме графиков или таблиц в зависи­мости от значения измеряемой, входной или воспроизводимой ме­рой величины.

Способ задания пределов допускаемой основной погрешности измерительных преобразователей и приборов определяется глав­ным образом зависимостью погрешности от измеряемой или соот­ветственно входной величины.

Таким образом, в настоящее время существуют три способа нормирования основной погрешности измерительных приборов и преобразователей:

а) нормирование заданием пределов допускаемой основной аб­солютной или приведенной погрешности ±D или ± g, постоянных во всем диапазоне измерения или преобразования;

б) нормирование заданием пределов допускаемой основной аб­солютной или относительной погрешности ±D или ±d в функции измеряемой величины по формулам;

в) нормирование заданием постоянных пределов допускаемой основной погрешности, различных для всего диапазона измерения и одного или нескольких нормированных участков, или различных для разных диапазонов измерения (для многопредельных прибо­ров).

Первый способ широко применяется для нормирования основ­ной погрешности большинства сравнительно узкопредельных стре­лочных измерительных приборов, а также для измерительных пре­образователей. Остальные два способа отвечают в большей сте­пени условиям измерения, имеющим место при использовании ши­рокопредельных приборов.

Средствам измерений, пределы допускаемой основной погреш­ности которых задаются относительной погрешностью по одно­членной формуле, присваивают классы точности, выбирае­мые из ряда чисел р и равные соответствующим пределам в про­центах. Так для средства измерений с d = 0,002 класс точности обозначается .

Если пределы допускаемой основной относительной погрешно­сти выражаются двухчленной формулой, то класс точности обозначается как c/d, где числа с и d выбираются из того же ря­да, что и р, но записываются в процентах. Так, измерительный прибор класса точности 0,02/0,01 характеризуется пределами допу­скаемой основной относительной погрешности

d = ± [0,0002 +0,0001( êXk/X ê -1)] = ± [0,02 +0,01( êXk/X ê -1)]%.

Классы точности средств измерений, для которых пределы до­пускаемой основной приведенной погрешности нормируются по формуле для g, обозначаются одной цифрой, выбираемой из ряда для чисел р и выраженной в процентах. Если, например, g = ±0,005= ±0,5 %, то класс точности обозначается как 0,5 (без кружка), если нормирующее значение выражается в единицах входной или выходной величины, или как , если нормирующее значение принято равным длине всей шкалы или длине ка­кого-либо ее интервала.

Классы точности обозначаются римскими цифрами или бук­вами латинского алфавита для средств измерений, пределы допу­скаемой погрешности которых задаются в форме графиков, таб­лиц или сложных функции входной, измеряемой или воспроизво­димой величины. К буквам при этом допускается присоединять индексы в виде арабской цифры. Чем меньше пределы допускае­мой погрешности, тем ближе к началу алфавита должна быть буква и тем меньше цифра. Недостатком такого обозначения клас­са точности является его чисто условный характер.

Наряду с основной погрешностью для средств измерений, по­деленных на классы точности, нормируются и пределы допускае­мых дополнительных погрешностей в виде дольного или кратного значения основной погрешности раздельно для каждой влияющей величины.

Пределы допускаемых дополнительных погрешностей могут выражаться в соответствии с ГОСТ 8.401—80 в форме постоянных значений для всей рабочей области влияющей величины или в ви­де постоянных значений по интервалам рабочей области; отноше­нием предела допускаемой дополнительной погрешности к интер­валу значений влияющей величины; путем указания предельной функции влияния, то есть зависимости предела допускаемой до­полнительной погрешности от значения соответствующей влияю­щей величины.

Следует отметить, что никакое нормирование погрешностей средств измерений само по себе не может обеспечить единства измерений. Для достижения единства измерений необходима регламентация самих методик проведения измерений, чему посвящен ГОСТ 8.010—72 «Государственная си­стема обеспечения единства измерений. Общие требования к стан­дартизации и аттестации методик проведения измерений». После­довательное внедрение этого стандарта является важным шагом на пути достижения действительного единства измерений в стране.


Погрешности косвенных измерений

Результат косвенных измерений (1)

Если известны числовые характеристики погрешностей измерений , т.е. известны (Di-полная погрешность, Dci –систематическая погрешность,- случайная погрешность ), то можно определить погрешности измерения . Для этого представим выражение (1) в виде степенного ряда:

Так как погрешности малы по сравнению со значением измеренной величины, то в разложении можно пренебречь слагаемыми со степенями выше первой и учитывая (1):

(2)

Систематическая погрешность представляет собой математическое ожидание , учитывая, что математическое ожидание суммы равно сумме математических ожиданий, получаем:

(3)

Это справедливо лишь при учете 1-х степеней, при учете уже 2-х степеней, появляются зависимости от , т.е. от случайной погрешности.

Вычитая (3) из (2), получим

.

Возведем обе части уравнения в квадрат:

это точная формула квадрата суммы.

Вычислив математическое ожидание левой и правой частей равенства, получим с учетом:

, ,


, (4)

где – коэффициент взаимной корреляции погрешностей, - совместная плотность вероятности случайных величин и .

Коэффициент взаимной корреляции характеризует статистическую связь погрешностей и заключен в пределах ±1. Предельные значения соответствуют линейной связи и . Для статистически независимых погрешностей .

Для статистически независимых погрешностей

.

На практике обычно информация о степени корреляционной связи отсутствует, и рассматривают .

Погрешность суммы

Пусть зависимость от имеет вид суммы . В этом случае и выражения для погрешностей имеют вид:

, .

 

Погрешность произведения

Рассмотрим функцию вида , В этом случае , . Подставив эти выражения в (3) и разделив обе части на , получим:

 

.

Из (4) получим выражение для среднеквадратических отклонений:

.

Поделив обе части уравнения на , получим:

,

Где - относительные средние квадратичные отклонения результатов измерений и .

Примеры вычисления погрешностей для некоторой

Так как предельные погрешности находятся через :

 

При ограниченном числе измерений формула для приобретает вид:

.


 

Обработка результатов при совместных измерениях. Аппроксимация методом наименьших квадратов

Одним из наиболее общих типов эксперимента является измерение нескольких значений двух различных величин для исследования функциональной связи между ними (совместные измерения). Рассмотрим вначале случай, когда величины связаны линейной зависимостью вида . Так как измерения проводятся с погрешностью, возникает задача определение прямой линии, которая наилучшим образом аппроксимирует результаты измерений, т.е. задача определения наилучших оценок А и В.

Для упрощения будем полагать, что погрешность в измерении x пренебрежимо мала. Это допущение как правило не приводит к грубым ошибкам.

Считая, что постоянные А и В известны для любого значения можно вычислить точное значение : . Считая, что подчиняется нормальному распределению: .

Вероятность получения всего набора результатов измерений равна произведению отдельных вероятностей ,

где .

Наилучшей оценкой для А и В являются их значения, для которых максимальна или соответственно минимальна сумма . Отсюда следует и название метода (метод наименьших квадратов). Для нахождения минимума продифференцируем по А и В и приравняем производные нулю.

;

.

Эти выражения можно переписать в виде системы уравнений:

.

Решением этой системы можно записать в виде

;

- детерминант системы уравнений.