Фиг. 28

Обозначим ускорение наблюдаемого движения а^r. Ускорение а^r вызвано равнодействующей силой F.

F = R_M2 + u^e +u^к,

Перепишем его так:

mα^r = R_M2 + (-mα^е) + (-mα^к), и сравнимс выражением для полного ускорения:

α = α^е + α^r + α^к_,

или

α ^r = α = α ^е = α ^к.

Умножим обе части последнего выражения на m и сравнив с написанными выше, неинерциальный наблюдатель приходит к такому же утверждению, что и инерциальный:

R_M2 ⁼ та.

Все последующие рассуждения относительно тела 1 остаются в силе, т.к. в связи с отсутствием массы тела 1 неинерциальность системы отсчета не вносит ничего нового.

Возможен еще один способ выбора неинерциальных координат. Свяжем оси ξη с телом М, как показано на Фиг. 29.