Фононы. Статистические свойства фононного газа

Если кристаллическое тело рассматривать как систему N связанных частиц, то смещение одного из атомов из положения равновесия влечет за собой смещение других соседних с ним атомов. В результате этого в кристалле возникает упругая волна. Дойдя до границы кристалла, волна отражается. При наложении прямой и отраженной волн образуется стоячая волна.

В соответствии с гипотезой Де Бройля с каждой бегущей монохроматической волной связаны энергия и импульс, определяемые соотношениями

, , (2)

введенными по аналогии с теорией фотонов. Волна, несущая энергию и импульс, определяемые формулами (2), в каком-то отношении ведет себя как частица. Частица, уподобляемая звуковой волне в вышеуказанном смысле, называется фононом.

Фонон во многих отношениях ведет себя так, как если бы он был частицей с энергией и импульсом (2). Однако в отличие от обычных частиц (электронов, протонов, фотонов) фонон не может возникнуть в вакууме – для своего возникновения и существования фонон нуждается в некоторой среде. Подобного рода частицы называются квазичастицами.

Фононы хорошо приспособлены для описания слабых коллективных возбуждений атомов в кристалле. Между последовательными столкновениями фонон движется свободно, и если «длина свободного пробега» его достаточно велика по сравнению с постоянной кристаллической решетки, то возбужденное состояние кристалла можно в известном отношении рассматривать как фононный газ, подобно тому, как электромагнитное излучение можно представить как фотонный газ, заполняющий полость. Формально оба представления весьма схожи – и фотоны, и фононы подчиняются одной и той же статистике Бозе-Эйнштейна. Однако между фотонами и фононами имеется существенное различие: в то время как фотоны являются истинными частицами, фононы являются квазичастицами.

Так как волны, длина которых меньше удвоенного межатомного расстояния, не имеют физического смысла, то существует минимальная длина волны упругих волн в кристалле:

,

где d – расстояние между соседними атомами в кристаллической решетке. Минимальной длине волны соответствует максимальная частота колебаний:

,

где – скорость упругих волн в кристалле.

 

Согласно этому энергетический спектр фононов в кристалле ограничен сверху максимальной энергией фононов (рис. 2)

. (3)

Для вычисления энергии фононного газа в кристалле воспользуемся статистическим методом. Для этого в энергетическом спектре фононов выделим узкую полосу спектра с энергиями в интервале от ε до ε + dε , где dε – ширина полосы спектра энергии фононов.

Тогда энергия фононов в полосе спектра dε равна:

, (4)

где dn – число фононов в полосе спектра dε.

Это число фононов dn определяется функцией распределения фононов по состояниям f (ε)и числом состояний dg в полосе спектра dε:

, (5)

Поскольку фононы подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна, то:

, (6)

Число состояний dg в полосе спектра dεнам предстоит вычислить. Для этого рассмотрим фазовое пространство, характеризуемое шестью координатами (x , y , z , p_x , p_y , p_z). Чтобы подсчитать число квантовых состояний в элементе объема данного фазового пространства, надо этот элемент объема разделить на объем элементарной ячейки равный . Тогда, если мы хотим подсчитать число состояний dg в интервале импульсов от р до р+dp, надо объем, заключенный между двумя сферами с радиусами р и р+dp , умножить на V и разделить на

, (7)

где V – объем кристалла. Учитывая связь между импульсом и энергией фонона , получим :

. (8)

Формула (8) не учитывает возможных видов поляризации волны. В твердой среде вдоль некоторого направления могут распространяться три разные волны с одним и тем же значением частоты ω, отличающиеся направлением поляризации: одна продольная и две поперечные со взаимно перпендикулярными направлениями колебаний. В соответствии с этим формулу (8) нужно видоизменить следующим образом:

,

где – фазовая скорость продольных , а –поперечных упругих волн.

Положим для простоты , тогда

. (9)

Максимальную энергию фононов ε_max в кристалле можно найти, приравнивая полное число всех квантовых состояний числу степеней свободы, равному 3N

Отсюда

, (10)

Исключив из равенств (9) и (10) скорость , получим для числа квантовых состояний dg в полосе спектра энергии dε следующее выражение:

. (11)

Тогда энергия фононов в полосе спектра dεравна

. (12)