Адиабатические процессы во влажном ненасыщенном воздухе
Если воздух влажный, но ненасыщенный, то термодинамические процессы в нем с количественной стороны не будут существенно отличаться от процессов во влажном воздухе. Если единичной массе влажного воздуха сообщается некоторое количество тепла dq , то оно расходуется на работу расширения dw=pdui , изменение внутренней энергии сухой частицы воздуха duc=(1-s)cucdTi и водяного пара duP=scuPdTi ( s - доля водяного пара, cuc и cuP -удельные теплоемкости сухоговоздуха и водяного пара при постоянном объеме).
В соответствии с первым началом термодинамики
или
(24)
Если воспользоваться уравнением состояния влажного воздуха
то уравнение (24) можно привести к виду (см )
(25)
где cpc и cpP - удельные теплоемкости сухого воздуха и водяного пара при постоянном давлении, R=Rc(1-s)+RPs - удельная газовая постоянная влажного воздуха.
При адиабатическом подъеме влажного ненасыщенного воздуха изменение температуры, отнесенное к единице высоты, согласно с учетом уравнении статики равно
. (26)
Здесь Re - удельная газовая постоянная окружающего частицу воздуха.
Доля пара в реальных условиях не превышает 0.03-0.04, это значит, что R и Re близки к удельной газовой постоянной сухого воздуха R»Re»Rc, (1-s)cpc+scpП » cpc. С учетом этого формула (26) принимает вид
.
Таким образом, температура влажной ненасыщенной частицы изменяется при адиабатическом подъеме практически так же, как и температура сухой частицы, а кривой состояния влажного ненасыщенного воздуха служит сухая адиабата.