Уравнение теплового баланса

Если умножить все члены уравнения (13.8) на A, а затем сложить левые и правые части уравнений (13.8) и (13.9), учитывая (13.10), получим

. (13.11)

Поскольку энтальпия и кинетическая энергия – функции состояния газа, их объединяют в один параметр, называемый полной энтальпией (или энтальпией торможения)¹:

,

где u – удельная внутренняя энергия газа.

 

______________

¹ Индекс * придаёт обозначаемой величине i другой смысл, нежели в левой части уравнения (13.11). «Полная» - по аналогии с полным давлением .

В результате уравнение (13.11) примет вид:

. (13.12)

Из полученного у р а в н е н и я т е п л о в о г о б а л а н с а следует, что работа и теплота, подведенные извне, в сумме эквивалентны изменению полной энтальпии на рассматриваемом участке.

Поскольку в центробежных и осевых компрессорах искусственное охлаждение газа в процессе сжатия применяют редко, а естественный теплообмен с внешней средой (путём лучеиспускания, конвекции и теплопроводности) сравнительно невелик, то процесс сжатия газа в ступени и в одном корпусе компрессора считают внешнеадиабатическим ( ). Тогда

(13.13)