Примеры решения задач
При решении задач данного раздела, как правило, требуется применять первое начало термодинамики. Для этого следует определить вид процесса, происходящего с газом и применить соответствующие формулы для расчета изменения внутренней энергии и работы газа. В случае произвольного процесса первое начало термодинамики следует записывать в дифференциальной форме, а затем вычислять интегралы, исключая из подынтегральной функции некоторые параметры состояния при помощи уравнения Менделеева – Клапейрона. Аналогично решаются задачи на расчет изменения энтропии системы и определение коэффициента полезного действия. Рассмотрим конкретные примеры.
Задача 1. В двух цилиндрах, имеющих объемы и находится одинаковый газ при давлениях и и температурах и . Цилиндры соединяют трубкой с краном. Определить, какая температура и какое давление установятся в цилиндрах после того, как кран соединительной трубки будет открыт.
Решение
Внутренние энергии газа в первом цилиндре, газа во втором цилиндре и газа в обоих цилиндрах после смешивания соответственно равны:
, , , (2.3.1)
где и - количества вещества газов в цилиндрах, - молярная теплоемкость газа при постоянном объеме.
Согласно закону сохранения энергии
,
откуда с учетом (2.3.1) следует
. (2.3.2)
Для определения количества вещества воспользуемся уравнением состояния идеального газа:
, . (2.3.3)
Выражая из (2.3.3) количества вещества и подставляя в (2.3.2), получаем
. (2.3.4)
Подставляя числовые значения, находим
.
Из уравнения состояния для смеси газов
,
используя (2.3.3) и (2.3.4), находим
.
Задача 2. В длинной гладкой пустой (нет внешнего давления) теплоизолированной трубе находятся два поршня массами и , между которыми в объеме при давлении находится двухатомный газ. Поршни отпускают. Определить их максимальные скорости, если масса газа много меньше массы поршней.
Решение
Воспользуемся законами сохранения импульса и энергии. Поскольку согласно условию, труба теплоизолирована, газ будет совершать работу над поршнями без теплообмена с окружающей средой за счет внутренней энергии.
Предположим, что расширение газа будет бесконечным, следовательно, его внутренняя энергия будет стремиться к нулю. Тогда по закону сохранения энергии
, (2.3.5)
где - начальная внутренняя энергия газа.
По определению
, (2.3.6)
где число степеней свободы двухатомной молекулы . При помощи уравнения состояния идеального газа можно выразить внутреннюю энергию через объем и давление газа:
,
следовательно, (2.3.5) преобразуется к виду
. (2.3.7)
Поскольку по условию масса газа пренебрежимо мала, из закона сохранения импульса следует
. (2.3.8)
Решая систему уравнений (2.3.7), (2.3.8), находим максимальные скорости поршней
, .
Задача 3 . Температура некоторой массы идеального газа молярной массы меняется по закону , где . Найти работу, совершенную газом при увеличении объема от до . Поглощается или выделяется энергия в таком процессе?
Решение
Элементарная работа идеального газа определяется по формуле
. (2.3.9)
Выразим давление газа при помощи уравнения состояния идеального газа и уравнения , заданного по условию. Получаем
,
следовательно, (2.3.9) приводится к виду
. (2.3.10)
Интегрируя (2.3.10) от до , получаем
.
Поскольку, согласно закону расширения газа, с увеличением объема растет температура, совершенная газом работа и изменение его внутренней энергии положительны. Следовательно, по первому началу термодинамики газ должен поглощать тепло.
Задача 4. Азот, находившийся при температуре , подвергли адиабатному расширению, в результате которого его объем увеличился в раз, а внутренняя энергия уменьшилась на 4 кДж. Определить массу азота.
Решение
Работа газа при адиабатном расширении определяется по формуле ,
где показатель адиабаты , - число степеней свободы двухатомной молекулы.
Из первого закона термодинамики следует, что при адиабатном процессе ( )
. (2.3.11)
Учитывая, что по условию , из (2.3.11) получаем выражение для массы азота
.
Подставляя числовые значения, находим
.
Задача 5. Найти молярную теплоемкость идеального газа, расширяющегося по закону . При каких значениях теплоемкость будет равна нулю? Бесконечности?
Решение
Согласно определению молярной теплоемкости
. (2.3.12)
Воспользуемся первым началом термодинамики
, (2.3.13)
где внутренняя энергия одноатомного газа
. (2.3.14)
Для определения элементарной работы газа вычислим дифференциалы от уравнения состояния идеального газа и от заданного по условию закона его расширения:
(2.3.15)
и
. (2.3.16)
Решая совместно (2.3.15), (2.3.16), получаем
. (2.3.17)
Тогда из (2.3.12), (2.3.13), (2.3.14), (2.3.17) находим
.
Из условий и получаем и соответственно.
Задача 6. Коэффициент полезного действия цикла 1-2-3-4-1, представленного на рисунке, равен . Определить КПД цикла 1-3-4-1.
Решение
По определению КПД
. (2.3.18)
Работа, совершенная газом за цикл, равна площади фигуры на диаграмме. Очевидно, что работы газа в циклах 1-2-3-4-1 и 1-3-4-1 связаны друг с другом соотношением .
Участок 1-2 соответствует изохорному нагреванию, а участок 2-3 – изобарному расширению, следовательно, на этих участках газ получает тепло. Участок 3-4 соответствует изохорному охлаждению, а участок 4-1 – изобарному сжатию, следовательно, на этих участках газ отдает тепло. Так как участки 3-4 и 4-1 для обоих циклов одинаковы, количество теплоты , отдаваемое газом холодильнику в этих циклах одинаково.
Поскольку , из (2.3.18) получаем
. (2.3.19)
Подставляя найденное значение в формулу КПД цикла 1-3-4-1, находим
.
Задача 7. С одним молем одноатомного идеального газа совершают циклический процесс 1-2-3-1, изображенный на рисунке. В процессе 2-3 давление газа линейно зависит от объема, причем объем увеличивается вдвое. Состояниям 2 и 3 соответствует одинаковая температура. Найти КПД тепловой машины, работающей по такому циклу.
Решение
Определим при помощи условия соотношения между параметрами газа в состояниях 1, 2 и 3. Согласно уравнению состояния идеального газа для состояний 2 и 3 имеем
, . (2.3.20)
Так как , , то из (2.3.20) следует
, , . (2.3.21)
Количество теплоты, полученное газом при изохорном нагревании 1-2 равно
. (2.3.22)
Определяя параметры линейного уравнения зависимости давления от объема для участка 2-3, получаем
,
тогда элементарная работа газа на этом участке
. (2.3.23)
Интегрируя (2.3.23) от до , получаем
.
Так как на участке 2-3 внутренняя энергия газа не меняется, то по первому закону термодинамики
. (2.3.24)
Следовательно, на этом участке газ также получает тепло. На участке изобарного сжатия газ отдает холодильнику количество теплоты
. (2.3.25)
Подставляя (2.3.22), (2.3.24), (2.3.25) в определение КПД, находим
.
Задача 8. На сколько возрастет энтропия воды, находящейся при , при превращении ее в пар?
Решение
Изменение энтропии системы определяется по формуле
. (2.3.26)
Количество теплоты, необходимое для нагревания воды, вычисляется по формуле
, (2.3.27)
где - удельная теплоемкость воды. Подставляя (2.3.27) в (2.3.26) и интегрируя, находим
, (2.3.28)
где - температура кипения воды.
Кипение воды происходит при постоянной температуре, поэтому
, (2.3.29)
где - удельная теплота парообразования воды.
Из (2.3.26), (2.3.28), (2.3.29), находим изменение энтропии в рассматриваемом процессе
.
Подставим значения:
.