Фиг. 25

Поскольку наблюдаемое им движение происходит вдоль прямолинейного рычага, также должна быть направлена и результирующая сила. Сила инерции в данном случае представлена переносной и кориолисовой силами инерции. Переносное и кориолисово ускорение, определенное по известным правилам, указаны на Фиг. 25.

Следовательно, кориолисова сила инерции u^к направлена противоположно реакции R, а переносная сила инерции — вдоль рычага. Условие направленности равнодействующей трех сил вдоль рычага сводится к равенству u^к и R. Значит движение, наблюдаемое в неинерциальной системе ξη, происходит с ускорением, равным ускорению переносного движения ω²r, а силой, обуславливающей это движение, является центробежная сила.

Можно выбрать неинерциальную системы отсчета еще одним способом: связать ее с телом М (Фиг. 25). В таком случае тело М покоится для неинерциального наблюдателя и, следовательно, кориолисова сила инерции отсутствует. Тело находится в покое под действием двух сил R = u^е.