P-n-переход и его свойства

Область на границе двух п-п с различными типами проводимости называется электронно-дырочным или p-n-переходом. На практике p-n-переход получают введением в примесный полупроводник дополнительной легирующей примеси. Например, в п-п p-типа вводится донорная примесь. При соприкосновении 2-х п-пв пограничном слое происходит рекомбинация e^– и дырок. Свободные e^– из зоны п-п n-типа занимают свободные уровни в валентной зоне п-п p-типа. В результате вблизи границы двух п-побразуется запирающий слой, лишенный подвижных носителей заряда и поэтому обладающий высоким электрическим сопротивлением.

Кроме того, в n-области в приграничном слое образуется положительный объемный заряд, который создан «+» заряженными атомами донорной примеси (т. к. e^– ушли в п-п р-типа), а в p-области образуется «–» объемный заряд, который создан «–» заряженными атомами акцепторной примеси (т. к. дырки были заполнены e^– – из п-п n-типа).

Между образовавшимися объемными зарядами возникает контактная разность потенциалов U_k= φ_n– φ_p, на диаграмме показано распределение потенциала вдоль оси х, перпендикулярной границе раздела 2-х п-п, за нулевой потенциал принят условно потенциал граничного слоя (рисунок 1.21).

Возникшая разность потенциалов U_k создает в запирающем слое электрическое поле, препятствующее дальнейшему переходу e^– из n-области в p-область и дырок из p-области в n-область. Т. е. возникает потенциальный барьер.

Рисунок 1.21 – Распределение потенциала вдоль оси х, перпендикулярной границе раздела при отсутствии внешнего источника напряжения

В то же время e^– из п-п p-типа могут свободно двигаться в п-п n-типа, так же как дырки из п-п n-типа могут двигаться в п-п p-типа. Т. е. контактная разность потенциалов препятствует движению основных носителей заряда и не препятствует движению неосновных носителей заряда. При движении через p-n-переход неосновных носителей заряда возникает дрейфовый ток I_др. Движение небольшого количества основных носителей приводит к появлению диффузионного тока I_диф. Мы рассмотрим ситуацию при отсутствии внешнего напряжения.

Пусть теперь источник внешнего напряжения подключен «+» полюсом к п-п p-типа и «–» полюсом к п-п n-типа. Такое напряжение, у которого полярность совпадает с полярностью основных носителей, называется прямым (рисунок 1.22).

В этом случае внешнее электрическое поле направлено навстречу полю контактной разности потенциалов. В результате высота потенциального барьера понижается, возрастает I_диф, который называют прямым током, сопротивление p-n-перехода резко снижается, уменьшается также ширина запирающего слоя. Когда d = 0, то потенциальный барьер в p-n-переходе исчезает и сопротивление p-n-перехода определяется только сопротивление п-п.

Рисунок 1.22 – Распределение потенциала при прямом включении источника

Пусть источник внешнего напряжения подключен «+» полюсом к n-области, а «–» полюсом к p-области. Такое включение называется обратным.

Рисунок 1.23 – Распределение потенциала при обратном включении источника

Поле, создаваемое обратным напряжением U_обр, складывается с полем контактной разности потенциалов. Высота потенциального барьера увеличивается (рисунок 1.23), а так же расширяется толщина запирающего слоя, т. к. с увеличением U_обр основные носители заряда будут удаляться от p-n-перехода. При этом сопротивление p-n-перехода увеличивается, ток через p-n-переход становится очень малым. Такой p-n-переход обладает электрической емкостью, которая зависит от его площади, ширины и диэлектрической проницаемости запирающего слоя.

Такая емкость называется барьерной емкостью.

При увеличении U_обр ширина p-n-перехода возрастает, а С уменьшается (рисунок 1.24). При этом C_бар = .

Рисунок 1.24 – Зависимость С от U_обр