Статические флуктуации вылета фотоэлектронов из фотокатода являются главным физическим препятствием для определения природы частиц, создавших световую вспышку.

Энергетический порог зависит от способа (лучше многомерный анализ) и степени подавления гамма- излучения, составляя 50 – 150 кэВ.

Световыход зависит и от угла падения нейтронов на сцинтиллятор. Анизотропия порядка 20%.

Форма импульса тока достаточно близко повторяет форму сцинтилляции. Разделение электри­ческих импульсов осуществляется радиотехничес­кими методами.

Энергетический порог зависит от способа (лучше многомерный анализ) и степени подавления гамма- излучения, составляя 50 – 150 кэВ. Световыход зависит и от угла падения нейтронов на сцинтиллятор. Анизотропия порядка 20%.

Электроника

Методы восстановления спектров нейтронов в спектрометрах по протонам отдачи

Метод дифференцирования как первое приближение, не учитывающее многократное рассеяние, углерод, краевые эффекты, а только нелинейность

V(E_p) = cP(E_p) dV(E_p)/dE_p = c dP(E_p)/dE_p

U(V) = cN(E_p)(dE_p/dV)

Для нахождения производной от экспериментальной функции – амплитудного распределения импульсов U(V) с минимальной ошибкой применяют математическое сглаживание. Отклонения от идеальной формы можно учесть с помощью корректирующей матрицы.

Погрешности: 1- статистика, 2 – световыход, 3 – эффективность. 4 – функция отклика, 5 – градуировка. Систематические погрешности < 4-7%. При измерении непрерывных спектров сцинтиллятором оптимальных размеров можно достичь 3%.