Примеры решения задач

Пример 1. Два параллельных бесконечно длинных провода D и С, по которым текут в одном направлении электрические токи силой
I = 60 А, расположены на расстоянии d = 10 см друг от друга. Определить магнитную индукцию поля, создаваемого проводниками с током в точке А (рис. 1.2), отстоящей от оси одного про­водника на расстоянии r₁ =
5 см, от другого – на r₂ = 12 см.

 

Решение. Для нахождения магнитной индукции в точке А воспользуемся принципом суперпозиции магнитных полей. Для этого определим направления магнитных индукций и полей, создаваемых каждым проводником с током в отдельности, и сложим их геометрически:

Модуль вектора может быть найден по теореме косинусов:

, (1.1)

где α – угол между векторами и .

Магнитные индукции В₁ и B₂ выражаются соответственно через силу тока I и расстояния r₁ и r₂ от проводов до точки А:

;

Подставляя выражения В₁ и В₂ в формулу (1.1) и вынося за знак корня, получаем

. (1.2)

Вычислим cosα. Заметив, что α = DAC (как углы с соответственно перпендикулярными сторонами), по теореме косинусов запишем

,

где d – расстояние между проводами. Отсюда

; .

Подставим в формулу (1.2) числовые значения физических величин и произведем вычисления:

= 3,08·10^-4 (Тл) = 308 (мкТл).

Пример 2. По тонкому проводящему кольцу радиусом R =
10 см течет ток I = 80 А. Найти магнитную индукцию В в точке А, равноудаленной от всех точек кольца на расстояние r = 20 см.

Решение. Для решения задачи воспользуемся законом Био-Савара-Лапласа:

,

где – магнитная индукция поля, создаваемого элементом тока в точке, определяемой радиусом-вектором .

Выделим на кольце элемент и от него в точку А проведем радиус-вектор (рис. 1.3). Вектор направим в соответствии с правилом буравчика.

Согласно принципу суперпозиции магнитных полей, магнитная индукция в точке А определяется интегрированием:

,

где интегрирование ведется по всем элементам dl кольца. Разложим вектор на две составляющие: _┴, перпендикулярную плоскости кольца, и _║, параллельную плоскости кольца, т.е.

= _┴+ _║.

Тогда

.

Заметив, что из соображений симметрии и что векторы _┴ от различных элементов dl сонаправлены, заменим векторное суммирование (интегрирование) скалярным:

,

где dB_┴ = dBcosβ и (поскольку перпендикулярен и, следовательно, sinα = 1). Таким образом,

.

После сокращения на 2π и замены cosβ на R/r (рис. 1.3) получим

.

Выразим все величины в единицах СИ и произведем вычисления:

,

или B = 62,8 мкТл.

Вектор направлен по оси кольца (пунктирная стрелка на рис. 1.3) в соответствии с правилом буравчика.

Пример 3. Длинный провод с током I = 50 А изогнут под углом α = 2π/3. Определить магнитную индукцию в точке А (рис. 1.4). Расстояние d = 5 см.

Решение. Изогнутый провод можно рассматривать как два длинных провода, концы которых соединены в точке О (рис. 1.4). В соответствии с принципом суперпозиции магнитных полей магнитная индукция в точке А будет равна геометрической сумме магнитных индукций ₁ и ₂ полей, создаваемых отрезками длинных приводов 1 и 2, т.е. = ₁+ ₂. Магнитная индукция ₂ равна нулю. Это следует из закона Био-Савара-Лапласа, согласно которому в точках, лежащих на оси провода, = 0 ([ ] = 0).

Магнитную индукцию B₁ найдем, воспользовавшись соотношением:

,

где r₀ – кратчайшее расстояние от провода 1 до точки А (рис. 1.5).

В нашем случае α₁→0 (провод длинный), α₂ = α = 2π/3 (cosα₂ = cos(2π/3) = -1/2). Расстояние r₀ = dsin(π-α) = dsin(π/3) = d√3/2. Тогда магнитная индукция

.

Т.к. B = B₁ (B₂ = 0), то

.

Вектор сонаправлен с вектором ₁ и определяется правилом правого винта. На рис. 1.5 это направление отмечено крестиком в кружочке (перпендикулярно плоскости чертежа от нас).

Произведем вычисления:

.

Пример 4. Два бесконечно длинных провода скрещены под прямым углом (рис.1.6). По проводам текут токи I₁ = 80 А и I₂ = 60 А. Расстояние d между проводами равно 10 см. Определить магнитную индукцию В в точке А, одинаково удаленной от обоих проводов.

Решение. В соответствии с принципом суперпозиции магнитных полей магнитная индукция поля, создаваемого токами I₁ и I₂, определяется выражением = ₁ + ₂, где ₁, – магнитная индукция поля, созданного в точке А током I₁; ₂ – магнитная индукция поля, созданного в точке А током I₂.

 

 

Заметим, что векторы ₁ и ₂ взаимно перпендикулярны (их направления находятся по правилу буравчика и изображены в двух проекциях на рис. 1.7). Тогда модуль вектора можно определить по теореме Пифагора:

,

где B₁ и B₂ определяются по формулам расчета магнитной индукции для бесконечно длинного прямолинейного провода с током:

и .

В нашем случае r₀ = d/2. Тогда

.

Произведем вычисления:

= 4·10^-4Тл = 400 мкТл.

Пример 5. Бесконечно длинный провод изогнут так, как это изображено на рис. 1.8. Радиус R дуги окружности равен 10 см. Определить магнитную индукцию В поля, создаваемого в точке О током I = 80 А, текущим по этому проводу.

Решение. Магнитную индукцию В в точке О найдем, используя принцип суперпозиции магнитных полей: . В нашем случае провод можно разбить на три части (рис. 1.9): два прямолинейных провода (1 и 3), одним концом уходящие в бесконечность, и дугу полуокружности (2) радиуса R. Тогда

= ₁ + ₂ + ₃,

где ₁, ₂ и ₃ – магнитные индукции в точке О, создаваемые током, текущим соответственно на первом, втором и третьем участках провода.

 

Т.к. точка О лежит на оси провода 1, то ₁ = 0, и тогда

= ₂ + ₃.

Учитывая, что векторы ₂ и ₃ направлены в соответствии с правилом буравчика перпендикулярно плоскости чертежа от нас, то геометрическое суммирование можно заменить алгебраическим:

В = В₂ + В₃.

Магнитную индукцию B₂ найдем, воспользовавшись выражением для магнитной индукции в центре кругового тока:

.

В нашем случае магнитное поле в точке О создается лишь половиной такого кругового тока, поэтому

.

Магнитную индукцию В₃ найдем, воспользовавшись соотношением:

.

В нашем случае r₀ = R, α₁ = π/2 (cosα₁ = 0), α₂→π (cosα₂ = -1). Тогда

.

Используя найденные выражения для В₂ и В₃, получим

,

или

.

Произведем вычисления:

= 3,31·10^-4 Тл = 331 мкТл.

Пример 6. По двум параллельным прямым проводам длиной l = 2,5 м каждый, находящимся на расстоянии d = 20 см друг от друга, текут одинаковые токи I = 1 кА. Вычислить силу взаимодействия токов.

Решение. Взаимодействие двух проводов, по которым текут токи, осуществляется через магнитное поле. Каждый ток создает магнитное поле, которое действует на другой провод.

Предположим, что оба тока (обозначим их для удобства I₁ и I₂) текут в одном направлении. Ток I₁ создает в месте расположения второго провода (с током I₂) магнитное поле.

Проведем линию магнитной индукции (пунктир на рис. 1.10) через второй провод и по касательной к ней – вектор магнитной индукции ₁. Модуль магнитной индукции В₁ определяется соотношением

. (1.3)

Согласно закону Ампера, на каждый элемент второго провода с током I₂ длиной dl действует в магнитном поле сила

Рис. 1.10

.

Т.к. вектор перпендикулярен вектору ₁, то sin = 1 и тогда

.

Подставив в это выражение В₁ согласно (1.3), получим

.

Силу F взада с током I₂ длиной dl действует в магнитном поле сила

Рис. 1.10

.

Т.к. вектор перпендикулярен вектору ₁, то sin = 1 и тогда

.

Подставив в это выражение В₁ согласно (1.3), получим

.

Силу F взаимодействия проводов с током найдем интегрированием:

.

Заметив, что I₁ = I₂ = I, получим

.

Произведем вычисления:

= 2,5 Н.

Сила сонаправлена с силой (рис. 1.10) и определяется правилом левой руки.

Пример 7. Протон, прошедший ускоряющую разность потенциалов
U = 600 В, влетел в однородное магнитное поле с индукцией В = 0,3 Тл и начал двигаться по окружности. Вычислить радиус R окружности.

Рис. 1.11

Решение. Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле будет происходить по окружности только в том случае, когда частица влетит в магнитное поле перпендикулярно линиям магнитной индукции, т.е. ┴ , рис. 1.11.

Т.к. сила Лоренца перпендикулярна вектору , то она сообщит частице (протону) нормальное ускорение . Согласно второму закону Ньютона,

_Л = m , (1.4)

где m – масса протона.

На рис. 1.11 совмещена траектория протона с плоскостью чертежа и дано (произвольно) направление вектора . Силу Лоренца направим перпендикулярно вектору .

Отсюда находим радиус окружности:

и _Л сонаправлены). Используя правило левой руки, определим направление магнитных силовых линий (направление вектора ).

Перепишем выражение (1.9) в скалярной форме (в проекции на радиус):

F_Л = ma_n. (1.5)

В скалярной форме F_л = QuBsinα. В нашем случае ┴ и sinα = l, тогда Fл = QuB. Т.к. нормальное ускорение a_n = u²/R, то выражение (1.5) перепишем следующим образом:

.

Отсюда находим радиус окружности:

.

Заметив, что mu есть импульс протона (р), это выражение можно записать в виде

. (1.6)

Импульс протона найдем, воспользовавшись связью между работой сил электрического поля и изменением кинетической энергии протона, т.е. А = ΔТ, или

Q(φ₁-φ₂) = T₂-T₁,

где φ₁-φ₂ – ускоряющая разность потенциалов (или ускоряющее напряжение U); Т₁ и T₂ – начальная и конечная кинетические энергии протона.

Пренебрегая начальной кинетической энергией протона (T₁ ≈ 0) и выразив кинетическую энергию T₂ через импульс р, получим

.

Найдем из этого выражения импульс и подставим его в формулу (1.6) ( ┴ ):

,

или

. (1.7)

Подставим в формулу (1.7) числовые значения физических величин и произведем вычисления:

= 0,0118 м = 11,8 мм.

Пример 8. Электрон, влетев в однородное магнитное поле (В = 0,2 Тл), стал двигаться по окружности радиуса R = 5 см. Определить магнитный момент р_m эквивалентного кругового тока.

Рис. 1.12

Решение. Электрон начинает двигаться по окружности, если он влетает в однородное магнитное поле перпендикулярно линиям магнитной индукции. На рис. 1.12 линии магнитной индукции перпендикулярны плоскости чертежа и направлены «от нас» (обозначены крестиками).

Рис. 1.12

Движение электрона по окружности эквивалентно круговому току, который в данном случае определяется выражением

,

где е – заряд электрона; Т – период его обращения.

Период обращения можно выразить через скорость электрона u и путь, проходимый электроном за период Т = u/(2πR). Тогда

. (1.8)

Зная I_экв, найдем магнитный момент эквивалентного кругового тока. По определению, магнитный момент контура с током выражается соотношением

р_m = I_эквS, (1.9)

где S – площадь, ограниченная окружностью, описываемой электроном (S = πR²).

Подставив I_экв из (1.8) в выражение (1.9), получим

.

Сократим на πR и перепишем это выражение в виде:

. (1.10)

В полученном выражении известной является скорость электрона, которая связана с радиусом R окружности, по которой он движется, соотношением R = mu/(QB). Заменив Q на |е|, найдем интересующую нас скорость u = |e|BR/m и подставим ее в формулу (1.10):

.

Произведем вычисления:

.

Пример 9. Электрон движется в однородном магнитном поле (B = 10 мТл) по винтовой линии, радиус R которой равен 1 см и шаг h = 6 см. Определить период Т обращения электрона и его скорость u.

Решение. Электрон будет двигаться по винтовой линии, если он влетает в однородное магнитное поле под некоторым углом (α ≠ π/2) к линиям магнитной индукции. Разложим, как это показано на рисунке 1.13, скорость электрона на две составляющие: параллельную вектору ( _||) и перпендикулярную ему ( _┴). Скорость _|| в магнитном поле не изменяется и обеспечивает перемещение электрона вдоль силовой линии. Скорость _┴ в результате действия силы Лоренца будет изменяться только по направлению ( _Л ┴ _┴) (в отсутствие параллельной составляющей ( _|| = 0) движение электрона происходило бы по окружности в плоскости, перпендикулярной магнитным силовым линиям). Таким образом, электрон будет участвовать одновременно в двух движениях: равномерном перемещении со скоростью u_|| и равномерном движении по окружности со скоростью u_┴.

Период обращения электрона связан с перпендикулярной составляющей скорости соотношением

T = 2πR/u_┴ . (1.11)

Найдем отношение R/u_┴. Для этого воспользуемся тем, что сила Лоренца сообщает электрону нормальное ускорение . Согласно второму закону Ньютона можно написать

F_Л = ma_n ,

или

|e|u_┴B = mu_┴²/R. (1.12)

Сократив (1.12) на u_┴, выразим соотношение R/u_┴. (R/u_┴ = m/|e|B) и подставим его в формулу (1.11):

.

Произведем вычисления:

.

Модуль скорости u, как это видно из рис. 1.13, можно выразить через u_┴ и u_||:

.

Из формулы (1.12) выразим перпендикулярную составляю­щую скорости:

.

Параллельную составляющую скорости u_|| найдем из следующих соображений. За время, равное периоду обращения Т, электрон пройдет вдоль силовой линии расстояние, равное шагу винтовой линии, т.е. h = Tu_||, откуда

u_|| = h/T.

Подставив вместо Т правую часть выражения (1.12), получим

.

Таким образом, модуль скорости электрона

.

Произведем вычисления:

.

Пример 10. Альфа-частица прошла ускоряющую разность потенциалов U = 10⁴ В и влетела в скрещенные под прямым углом электрическое (Е = 10 кВ/м) и магнитное (В = 0,1 Тл) поля. Найти отношение заряда альфа-частицы к ее массе, если, двигаясь перпендикулярно обоим полям, частица не испытывает отклонений от прямолинейной траектории.

Решение. Для того чтобы найти отношение заряда Q альфа-частицы к ее массе m, воспользуемся связью между работой сил электрического поля и изменением кинетической энергии частицы:

QU = mu²/2,

откуда

. (1.13)

Скорость u альфа-частицы найдем из следующих соображений. В скрещенных электрическом и магнитном полях на движущуюся заряженную частицу действуют две силы:

а) сила Лоренца л = Q[ ], направленная перпендикулярно скорости и вектору магнитной индукции ;

б) кулоновская сила _K = Q , сонаправленная с вектором напряженности электростатического поля (Q > 0). На рис. 1.14 направим вектор магнитной индукции вдоль оси Oz, скорость – в положительном направлении оси Ох, тогда _Л и _K будут направлены так, как показано на рисунке.

Альфа-частица не будет испытывать отклонения, если геометрическая сумма сил _Л = _K будет равна нулю. В проекции на ось Оу получим следующее равенство (при этом учтено, что ┴ и sinα = 1):

QE - QuB = 0,

откуда

u = E/B.

Подставив это выражение скорости в формулу (1.13), получим

.

Произведем вычисления:

.

Рис. 1.15

Пример 11. Короткая катушка, содержащая N = 10³ витков, равномерно вращается с частотой n = 10 с^-1 относительно оси АВ, лежащей в плоскости катушки и перпендикулярной линиям однородного магнитного поля (B = 0,04 Тл). Определить мгновенное значение ЭДС индукции для тех моментов времени, когда плоскость катушки составляет угол α = 60° с линиями поля. Площадь S катушки равна 100 см².

Решение. Мгновенное значение ЭДС индукции ξ_i определяется основным уравнением электромагнитной индукции Фарадея-Максвелла:

. (1.14)

Потокосцепление ψ = NФ, где N – число витков катушки, пронизываемых магнитным потоком Ф. Подставив выражение ψ в формулу (1.14), получим

. (1.15)

При вращении катушки магнитный поток Ф, пронизывающий катушку в момент времени t, изменяется по закону Ф = BScosωt, где В – магнитная индукция; S – площадь катушки; ω – угловая скорость катушки. Подставив в формулу (1.15) выражение магнитного потока Ф и продифференцировав по времени, найдем мгновенное значение ЭДС индукции:

ξ_i = NBSωsinωt.

Заметив, что угловая скорость ω связана с частотой вращения n катушки соотношением ω = 2πn и что угол ωt = π/2 - α (рис. 1.15), получим (учтено, что sin(π/2 - α) = cosα)

ξ_i = 2πnNBScosα.

Произведем вычисления:

ξ_i = 2·3,14·10·10³·0,04·10^-2·0,5В = 25,1 В.

Пример 12. Квадратная проволочная рамка со стороной а = 5 см и сопротивлением R = 10 мОм находится в однородном магнитном поле (В = 40 мТл). Нормаль к плоскости рамки составляет угол α = 30° с линиями магнитной индукции. Определить заряд Q, который пройдет по рамке, если магнитное поле выключить.

Решение. При выключении магнитного поля произойдет изменение магнитного потока. Вследствие этого в рамке возникнет ЭДС индукции, определяемая основным законом электромагнитной индукции

.

Возникшая ЭДС индукции вызовет в рамке индукционный ток, мгновенное значение которого можно определить воспользовавшись законом Ома для полной цепи I_i = ξ_i/R, где R – сопротивление рамки. Тогда

.

Т.к. мгновенное значение силы индукционного тока , то это выражение можно переписать в виде

, откуда . (1.16)

Проинтегрировав выражение (1.16), найдем

, или .

Заметив, что при выключенном поле (конечное состояние) Ф₂ = 0, последнее равенство перепишется в виде

. (1.17)

Найдем магнитный поток Ф₁. По определению магнитного потока имеем

Ф₁ = BScosα,

где S – площадь рамки.

В нашем случае (рамка квадратная) S = а². Тогда

Ф₁ = Bа²cosα . (1.18)

Подставив (1.18) в (1.17), получим

.

Произведем вычисления:

.

Пример 13. Плоский квадратный контур со стороной а = 10 см, по которому течет ток I = 100 А, свободно установился в однородном магнитном поле (В = 1 Тл). Определить работу А, совершаемую внешними силами при повороте контура относительно оси, проходящей че­рез середину его противоположных сторон, на угол:

1) φ₁ = 90°;

2) φ₂ = 3°.

При повороте контура сила тока в нем поддерживается неизменной.

Решение. Как известно, на контур с током в магнитном поле действует момент силы

М = р_mВsinφ, (1.19)

где p_m = IS = Ia² – магнитный момент контура; В – магнитная индукция; φ – угол между векторами (направлен по нормали к контуру) и , рис.1.16.

По условию задачи в начальном положении контур свободно установился в магнитное поле. При этом момент силы равен нулю (M = 0), а значит, φ = 0, т.е. векторы и сонаправлены. Если внешние силы выведут контур из положения равновесия, то возникший момент сил будет стремиться возвратить контур в исходное положение. Против этого момента и будет совершаться работа внешними силами. Т.к. момент сил переменной зависит от угла поворота φ, то для подсчета работы применим формулу работы в дифференциальной форме dА = Мdφ. Учитывая формулу (1.19), получаем

dA = IВа²sinφdφ.

Взяв интеграл от этого выражения, найдем работу при повороте на конечный угол:

. (1.20)

Работа при повороте на угол φ₂ = 90°

. (1.21)

Выразим числовые значения величин в единицах СИ (I = 100 А, В = 1 Тл, а = 10см = 0,1 м) и подставим в (1.21):

A₁ = 100·1·(0,1)² = 1 Дж.

Работа при повороте на угол φ₂ = 3°. В этом случае, учитывая, что угол φ₂ мал, заменим в выражении (1.20) sinφ ≈ φ:

. (1.22)

Выразим угол φ₂ в радианах. После подстановки чис­ловых значений величин в (1.22) найдем

А₂ = 0,5·100·1·(0,1)²·(0,0523)² = 1,37·10^-3 Дж = 1,37 мДж.

Пример 14. Соленоид с сердечником из немагнитного материала содержит N = 1200 витков провода, плотно прилегающих друг к другу. При силе тока I = 4 А магнитный поток Ф = 6 мкВб. Определить индуктивность L соленоида и энергию W магнитного поля соленоида.

Решение. Индуктивность L связана с потокосцеплением ψ и силой тока I соотношением

Ψ = LI. (1.23)

Потокосцепление, в свою очередь, может быть определено через поток Ф и число витков N (при условии, что витки плотно прилегают друг к другу):

Ψ = NФ. (1.24)

Из формул (1.23) и (1.24) находим индуктивность соленоида:

L = NФ/I. (1.25)

Энергия магнитного поля соленоида

W = ½LI².

Выразив L согласно (1.25), получим

W = ½NФI. (1.26)

Подставим в формулы (1.25) и (1.26) значения физических величин и произведем вычисления:

L = Гн = 1,8·10^-3 Гн = 1,8 мГн;

W = ½·1,2·10³·6·10^-6·4 Дж = 1,44·10^-2 Дж = 14,4 мДж.

Пример 15. Колебательный контур состоит из конденсатора емкостью С = 48 мкФ, катушки индуктивностью L = 24 мГн и активного сопротивления R = 20 Ом. Определить частоту ν свободных электромагнитных колебаний в этом контуре. На сколько изменится частота электромагнитных колебаний в контуре, если пренебречь активным сопротивлением катушки?

Решение.Частоту колебаний ν₁ при R = 20 Ом можно найти из соотношения

где

Находим частоту

Подставим значения физических величин и произведем вычисления

Если R = 0, то формула для периода колебаний примет вид

Частоту колебаний ν₂ при R = 0 найдем по формуле

Подставим значения физических величин и произведем вычисления

Вычислим изменение частоты