ВОЛНОВЫЕ УРАВНЕНИЯ

Большинство задач электродинамики, в том числе и описание распространения радиоволн, может быть решено с помощью системы уравнений Максвелла в дифференциальной форме:

	(2.1)
	(2.2)
	(2.3)
	(2.4)

 

где	Н	- вектор напряженности магнитного поля, А/м,
	J	- вектор плотности тока, А/м2,
	D	- вектор электрической индукции, Кл/м2;
	Е	- вектор напряженности электрического поля, В/м,
	В	- вектор магнитной индукции, Т,
	ρ	- объемная плотность электрических зарядов, Кл/м3.

Эту систему необходимо решать совместно с материальными уравнениями, учитывающими взаимодействие электромагнитного поля со средой:

	(2.5)
	(2.6)
	(2.7)

 

где	εа	- абсолютная диэлектрическая проницаемость среды, Ф/м,
	μа	- абсолютная магнитная проницаемость среды, Гн/м,
	Jпр	- вектор плотности тока проводимости, А/м2,
	σ	- электропроводность среды, См/м.

В общем случае точное решение этой системы встречает значительные трудности, поэтому ее необходимо преобразовать к более удобному виду, введя упрощающие предположения. Будем считать, что среда распространения электромагнитных волн является линейной, изотропной и однородной.